傳統(tǒng)的局部放電檢測(cè)儀采用測(cè)量高壓電氣設(shè)備的放電損失電荷的方法，放電強(qiáng)度以pC表示。在這些裝置的測(cè)量頻率范圍內(nèi)（通常為10-300kHz），高壓電氣設(shè)備的各部分(除了長(zhǎng)導(dǎo)線(xiàn))可看作一個(gè)電容。因此，當(dāng)電荷(Q)突然從高壓電氣系統(tǒng)泄漏，就會(huì)產(chǎn)生一個(gè)較小的電壓差（ΔV）。這兩個(gè)量的關(guān)系滿(mǎn)足關(guān)系式：
Q=CΔV                  
該脈沖電壓傳播至檢測(cè)裝置的調(diào)諧回路中，隨后根據(jù)此電壓測(cè)量出放電幅值并顯示在局部放電檢測(cè)設(shè)備的顯示屏上。除了長(zhǎng)電纜之外，放電持續(xù)時(shí)間比放電脈沖穿過(guò)被試設(shè)備并經(jīng)過(guò)多次反射衰減為零所用的時(shí)間要長(zhǎng)得多。因此傳統(tǒng)放電檢測(cè)儀只測(cè)量放電時(shí)的電壓變化，而與脈沖實(shí)際經(jīng)過(guò)的路徑無(wú)關(guān)，其對(duì)測(cè)量結(jié)果也沒(méi)有影響，使得傳統(tǒng)測(cè)試方法很難進(jìn)行放電點(diǎn)的定位。傳統(tǒng)類(lèi)型的局部放電測(cè)試裝置有一個(gè)優(yōu)點(diǎn)，就是裝置的測(cè)量結(jié)果與高壓導(dǎo)電系統(tǒng)放電電荷成正比，而與放電位置無(wú)關(guān)，因此也無(wú)法實(shí)現(xiàn)對(duì)于開(kāi)關(guān)柜內(nèi)局部放電位置的確定。

當(dāng)高壓開(kāi)關(guān)柜內(nèi)的對(duì)地絕緣部分發(fā)生局部放電時(shí)，則高壓開(kāi)關(guān)柜帶電部分與接地金屬殼之間就會(huì)出現(xiàn)少量電容性放電。這種放電電量很小，一般只有幾兆分之一庫(kù)侖，并且放電持續(xù)時(shí)間很短，一般只有幾個(gè)納秒。由于電量等于電流與時(shí)間的乘積，假設(shè)一次局部放電產(chǎn)生的電荷量為1000pC，持續(xù)時(shí)間為10ns，就會(huì)形成一個(gè)100mA的電流。對(duì)于持續(xù)時(shí)間如此之短的放電脈沖，被測(cè)設(shè)備不應(yīng)該看作是一個(gè)整體，而應(yīng)等效為傳輸線(xiàn)，它的電氣特性由其分布電容和電感等參數(shù)決定。

在開(kāi)關(guān)柜內(nèi)，當(dāng)局部放電發(fā)生時(shí)，電磁波將由放電點(diǎn)處向外傳播。金屬屏蔽表面對(duì)地電流的大小與產(chǎn)生這些電磁波的電壓有關(guān)。暫態(tài)對(duì)地電壓為暫態(tài)對(duì)地電流與路徑阻抗的乘積。以不考慮損耗的傳輸線(xiàn)計(jì)算，阻抗?jié)M足√L/C。L和C分別是傳輸線(xiàn)單位長(zhǎng)度的自感和電容，不同設(shè)備Zo的數(shù)值也不同，10kV單芯電纜約為10Ω，35kV金屬外殼的高壓開(kāi)關(guān)柜約為70Ω。經(jīng)計(jì)算可得1000 pC的局部放電量將產(chǎn)生幅值為1-7V持續(xù)時(shí)間為10nS的暫態(tài)對(duì)地電壓。該脈沖電流沿著開(kāi)關(guān)柜金屬殼的內(nèi)表面?zhèn)鞑ィㄟ^(guò)開(kāi)口、接頭、蓋板等的縫隙處傳出，然后經(jīng)金屬殼外表面?zhèn)鞯酱蟮?。因此可以在開(kāi)關(guān)柜外表面放置TEV傳感器來(lái)檢測(cè)此TEV信號(hào)。