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介質諧振技術中通常采用的是最一低的TE模。其原因在于,這種模式是最容易分辨的。下面我們介紹幾種不同的介質諧振方法。
介質桿諧振技術(PostResonator Technique)是由Hakki和 Coleman 于1960年提出來的口。并且由Courtney于1970年*成型，因此，這種技術也稱為Courtney諧振器技術。這種方法已經被國際電工委員會(International Electrical Commission，IEC)推薦為介電常數的標準之一。Courtney 諧振器的結構如圖所示，圖中圓柱形介質桿置于兩金屬極板之間。這種結構的特征方程可以表述為
介質桿諧振器
分裂諧振桿法是Krupka等人在1996年提出的，其結構如下圖所示，實物如圖所示。這種結構中主要是兩個諧振介質片放置于金屬腔體中，介質放置于兩個諧振器之間。并且介質樣品與上層的介質諧振片有一定的空氣間隙。一般情況下，這種結構工作在 TE01δ模式。
對于低損耗材料，損耗的影響對于諧振頻率的影響是可以忽略的，因此，介電常數的實部只與諧振頻率和材料以及腔體的尺寸有關。這種方法一般采用迭代的方法來求得其介電常數。
當樣品比較薄時，可以利用片樣諧振法。它是由Kent于1988年提出的。這種方法所測量的樣品在實際應用中特別廣泛，如常用的電路板。這種方法在介質片中產生諧振現(xiàn)象，通過測量諧振頻率和諧振品質因子來反演介電常數。這種方法的結構示意圖和試樣單元剖面圖分別如圖所示：
片樣諧振法的基本結構
片樣諧振法加饋電示意圖
Kent對該結構進行了理論分析,其假設條件是，介質處于諧振狀態(tài)而波導處于截止狀態(tài)。因此，可以不考慮在波導及介質中都為倏逝波的情形，也不需要考慮波導中窄諧振狀態(tài)時的情形。利用波導壁的邊界條件，可以得到TE波的特征。
Fabry-Perot諧振腔嚴格意義上講是一種自由空間測量方法，但其主要特性是諧振。因此，我們將其歸結為諧振方法。在討論高斯波束時，我們認識到電磁波在自由空間傳播過程中會發(fā)生擴散現(xiàn)象。如果將擴散傳播中的電磁波用曲面反射鏡進行聚焦處理，則電磁波能重新匯聚到某一區(qū)域，該區(qū)域稱為束腰。如果能夠將兩個曲面反射鏡進行合理地設計，則有可能電磁波被限制在某一區(qū)域范圍內。形成諧振現(xiàn)象。利用這種現(xiàn)象則可以進行介電常數的測量。Fabry-Perot諧振腔測量法是開腔諧振法的一種。
很明顯，這種方法測量介電常數主要適用于毫米波及亞毫米波區(qū)域，一般工作頻率為30GHz~3000GHz。一些文獻認為這種方法主要工作在10GHz~200GHz。原因在于，在毫米波與亞毫米波頻段，傳統(tǒng)波導諧振腔的尺寸過小，這就造成了樣品的尺寸過小而不容易加工。同時,由于尺寸過小，精確的測量比較難以實現(xiàn)。而利用Fabry-Perot諧振腔測量法進行測量則對樣品的要求要寬松得多。一般情況下，反射鏡面的尺寸可以達到波長的10~20倍，而介質一般情況下只要是片狀平板樣品即可。下圖分別是Fabry-Perot雙反射面諧振腔和單反射面諧振腔。
平面電路測量法也是一種比較常用的測量方法，這種方法已經被采用成標準。平面電路測量法中，微帶傳輸線法是最一常用的方法之一。
平面電路法也可以分成非諧振方式和諧振方式，非諧振方法主要是利用傳輸線的性質通過測量以樣品為基底的傳輸線的傳輸和反射特性來反推其介電常數，其基本原理如圖所示。這種結構中，樣品作為襯底，改變了傳輸線的特性阻抗。
因此，在標準傳輸線與樣品的接口處，可以測得傳輸或反射系數，再利用傳輸線算法，可以反演出介電常數。
利用微帶線傳輸法測量介電常數
另外一種方式是諧振方法。諧振法有很多形式，最一常用的兩種形式是帶狀諧振和環(huán)形諧振。
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